Особенности штукатурки Волма — Блог компании ATR
Современный ремонт квартир предусматривает, прежде всего, выравнивание стен. На рынке строительных материалов появилась качественная, фирменная штукатурка Волма.
Преимущество отделочной смеси Волма
В качестве базиса штукатурка применяется для обоев, керамической плитки, разнообразных видов отделки, а также для окрашивания и шпатлевания.
Благодаря уникальности состава, штукатурка отлично ложится на:
- бетон
- гипсокартон
- цемент
- известь
- кирпич
- ДСП и др.
За счёт пластичного состава она проста в нанесении, не даёт усадки. Особенности смеси Волма состоит и в том, что:
- не требуется финишная шпатлевка
- предварительная подготовка состоит только в обезжиривании поверхностей
- контролируется влажность помещений
- не даёт трещин
Разновидности штукатурного состава
Смесь Волма бывает:
- гипсовая
- цементная
Она выпускается в пакетах от 5 до 20 кг.
Пригодна для ручного и машинного способа набрасывания. В зависимости от назначения существуют разного рода смеси:
Волма-акваслой. Используется только в машинном покрытии и только во влажном помещении. Волма-акваслой отличается содержанием легких модифицированных заполнителей, минеральных и синтетических добавок, портландцемента.
Волма-слой. Подходит и для машинного, и для ручного оштукатуривания.
Волма-пласт. В состав входит гипс, придающий эластичность, но увеличивает сроки высыхания. Эффективна при декоративной отделке, финальных покрытиях.
Волма-декор. При определенном методе нанесения может принимать всевозможные контуры.
Волма-цоколь. Подходит для внутренней и наружной отделки. Цементная основа надёжно и качественно отремонтирует фундамент, устранит все погрешности. Для стен применяется в роли декора. Смесь очень прочная и влагостойкая.
Порядок работы
Прежде, чем приступить к отделке, надо хорошо обдумать и оценить свои навыки.
Приступая к работе со смесью Волма:
- необходимо приготовить раствор. На упаковочных пакетах изучите последовательность изготовления штукатурки
- подготовить поверхность стены путём: зачистки наслоений, удаления грязи, заполнения углублений
- обработать поверхность антисептическим раствором
- металлическим крепежам и другим деталям необходимо покрытие антикоррозийным составом
- набросать кельмой раствор. Убрать выступы правилом. Если есть перепады уровня, воспользоваться маячками
- распылить воду из пульверизатора перед шлифовкой
Гипсовая штукатурка Волма используется как для мелкого ремонта, так и для полной отделки объёмных помещений. Она имеет отличные впитывающие свойства, поэтому не подходит для внешней отделки.
Энергия волн и изменение волн с глубиной
Энергия волн
Многие формы энергии переносятся в виде тепловых, световых, звуковых и водных волн. Энергия определяется как способность выполнять работу; все формы энергии могут быть преобразованы в работу. В науке работа определяется как движение объекта в направлении приложенной к нему силы. Волны работают, когда они перемещают объекты. Мы можем видеть эту работу, когда тяжелые бревна перемещаются по океанским бассейнам или перевозится песок. Работа также может быть преобразована в звуковую энергию, слышимую, когда волны разбиваются о берег. Мощная энергия волн также может использоваться для выполнения работы путем перемещения частей генератора для производства электроэнергии.
Океанские волны несут огромное количество энергии. Количество энергии можно измерить в джоулях (Дж) работы, калориях (с) тепла или киловатт-часах (кВтч) электричества (табл. 4.8). Стандартным измерением энергии в науке является джоуль.
| джоуль | калорий | киловатт-час | |
джоулей Джоуль (Дж) — это энергия, необходимая для подъема 1 кг вещества на 1 метр над уровнем моря | 1 калория = 4,18 джоуля | 1 киловатт-час = 3,6 х 10 6 джоулей | |
калорий Калория (c) – это энергия, необходимая для повышения температуры 1 грамма воды на 1 градус Цельсия. | 1 джоуль = 0,24 калории | 1 киловатт-час = 8,6 х 10 5 калорий | |
киловатт-час Киловатт-час (кВтч) является стандартной единицей измерения энергии в Соединенных Штатах. Это эквивалентно работе киловатта за один час (о мощности, потребляемой тостером за один час | 1 джоуль = 2,78 х 10 -7 киловатт-час | 1 калория = 1,16 х 10 -6 киловатт-час |
1 калория = 1000 килокалорий (также записывается как калория с большой буквы C)
Количество энергии в волне зависит от ее высоты и длины волны, а также от расстояния, на которое она распространяется. При равных длинах волн волна с большей амплитудой будет выделять больше энергии, когда падает на уровень моря, чем волна с меньшей амплитудой. Энергия (E) на квадратный метр пропорциональна квадрату высоты (H): E∝H 2 . Другими словами, если волна A в два раза больше высоты волны B, то энергия волны A на квадратный метр водной поверхности в четыре раза больше, чем у волны B.
Волна высотой 2 м и длиной волны 14 м, разбивающаяся о 2 км береговой линии (площадь поверхности = 32 000 м 2 ), имеет приблизительно 45 кВтч энергии. Это примерно эквивалентно одному галлону бензина, который содержит около 160 миллионов (1,6 x 10 8 ) джоулей (Дж) энергии. По данным Министерства сельского хозяйства США, Всемирного банка и Управления энергетической информации США, средний американец съедает 3,14 кВтч в день с пищей, использует около 37 кВтч на электроэнергию и в сумме использует 250 кВтч в день на электроэнергию и нефть. Это означает, что энергия одной волны размером 2 м на 14 м на 2 км эквивалентна количеству энергии, необходимому для питания человека в течение двух недель, питания его дома в течение одного дня или обеспечения его электрических и транспортных нужд в течение 5 часов ( рис. 4.17). Океанские волны предлагают очень большой источник возобновляемой энергии. Технологии, позволяющие эффективно добывать этот энергоресурс, активно исследуются и разрабатываются учеными.
Орбитальное движение волн
Наблюдая за буем, стоящим на якоре в волновой зоне, можно увидеть, как вода движется в серии волн. Проходящие волны не сдвигают буй к берегу; вместо этого волны перемещают буй по кругу, сначала вверх и вперед, затем вниз и, наконец, обратно в место, близкое к исходному положению. Ни буй, ни вода не приближаются к берегу.
Когда энергия волны проходит через воду, энергия приводит частицы воды в орбитальное движение, как показано на рис. 4.18 A. Обратите внимание, что частицы воды у поверхности движутся по круговым орбитам, диаметр которых приблизительно равен высоте волны. Обратите также внимание на то, что диаметр орбиты и энергия волны уменьшаются глубже в воде. На глубине менее половины длины волны (D = 1/2 L) энергия волн не влияет на воду.
Глубоководные, переходные и мелководные волны /2 л). Энергия глубоководной волны не касается дна в открытой воде (рис. 4.18 А).
Когда глубоководные волны переходят на мелководье, они превращаются в прибойные волны.
Переходные волны возникают, когда глубина воды меньше половины длины волны (D < 1/2 L). В этот момент водное движение частиц на поверхности переходит от зыби к более крутым волнам, называемым остроконечными волнами (рис. 4.19). Из-за трения более глубокой части волны с частицами о дно вершина волны начинает двигаться быстрее, чем более глубокие части волны. При этом передняя поверхность волны постепенно становится круче задней.
Когда глубина воды составляет менее одной двадцатой длины волны, волна становится мелководной волной (D < 1/20 L). В этот момент вершина волны движется настолько быстрее, чем нижняя часть волны, что вершина волны начинает переливаться и падать на переднюю поверхность. Это называется ломающейся волной
- Гребень волны образует угол менее 120˚,
- Высота волны больше одной седьмой длины волны (H > 1/7 L), или
- Высота волны превышает три четверти глубины воды (H > 3/4 D).
В некотором смысле прибойная волна похожа на то, что происходит, когда человек спотыкается и падает. Когда человек ходит нормально, его ноги и голова движутся вперед с одинаковой скоростью. Если их ступня касается земли, то нижняя часть их тела замедляется за счет трения, а верхняя часть продолжает двигаться с большей скоростью (см. рис. 4.19).). Если стопа человека продолжает сильно отставать от верхней части тела, угол наклона его тела изменится, и он опрокинется.
Переход волны из глубоководной в мелководную прибойную показан на рис. 4.20. Термины, относящиеся к глубине волны a, подробно описаны в таблице 4.9.
Символы
Глубоководные волны
Переходные волны Переходные волны — это волны, распространяющиеся в воде, где глубина меньше половины длины волны, но больше одной двадцатой длины волны (1/20 L < D < 1/2 L). Переходные волны часто представляют собой волны, генерируемые ветром, которые переместились на более мелкую воду.
Мелководные волны Волны на мелководье — это волны, распространяющиеся в воде, глубина которой составляет менее одной двадцатой длины волны (D < 1/20 L). Волны на мелководье включают волны, создаваемые ветром, которые переместились на мелководье, прибрежные районы, цунами (сейсмические волны), возникающие в результате волнений на дне океана, и приливные волны, возникающие в результате гравитационного притяжения Солнца и Луны.
Прибой мелководных волн Разбивающиеся мелководные волны представляют собой неустойчивые мелководные волны.
Разбивающиеся глубоководные волны Разбивающиеся неустойчивые глубоководные волны — это волны, которые начинают разбиваться при смешении морей (волны с разных направлений) или когда ветер сдувает гребни волн, образуя белые шапки. |
Глубоководные волны включают в себя все волны, генерируемые ветром, движущиеся в открытом океане.
Обычно мелководные волны начинают разрушаться, когда отношение высоты волны к длине волны составляет 1:7 (H/L = 1/7), когда вершина гребня волны крутая (менее 120˚) или когда высота волны три четверти глубины воды (H = > 3/4 D).
Деятельность
Наблюдение за орбитальным движением волн в длинноволновом резервуаре.
Упражнение
Используйте резервуар для длинных волн, чтобы создать и наблюдать различия между глубоководными, переходными и мелководными волнами.
6.4: Волновые пограничные слои — LibreTexts по наукам о Земле
- Последнее обновление
- Сохранить как PDF
- Идентификатор страницы
- 4186
- Джон Саутхард
- Массачусетский технологический институт через MIT OpenCourseware 9020
- Наверх
- Была ли эта статья полезной?
- Тип изделия
- Раздел или страница
- Автор
- Джон Саутхард
- Лицензия
- СС BY-NC-SA
- Версия лицензии
- 4,0
- Программа OER или Publisher
- MIT OpenCourseWare
- Показать оглавление
- нет
- Теги
- относительная шероховатость
- source@https://ocw.
Линеаризованное малоамплитудное решение для скорости, упомянутое в предыдущем разделе, предсказывает медленно изменяющиеся в пространстве скорости как на поверхности воды, так и под ней в любой момент времени.
В случае волн на малых и средних глубинах (т. е. для волн, длина волны которых не очень мала по сравнению с глубиной воды) эти скорости, по прогнозам, все еще заметны даже на дне, а когда длина волны относительно велика. до глубины воды величины придонных скоростей примерно такие же, как и скорости у поверхности. Помните, что предположение о невязком течении означает, что эти ненулевые придонные скорости распространяются до дна.
Вязкость реальных жидкостей, таких как вода, достаточно мала, чтобы профиль свободной поверхности и пространственное и временное распределение скоростей хорошо объяснялись невязкими растворами, а вязкое демпфирование мало — настолько мало, что большие волны могут проходить через обширные океанские бассейны. без больших потерь энергии. Но предсказываемые ненулевые скорости на твердой нижней границе под волнами явно противоречат действительности: так же, как и в однонаправленных течениях реальных жидкостей, скорость должна стремиться к нулю на нижней границе.
Это приводит к концепции нижний пограничный слой в колебательных течениях : его обычно называют волновым пограничным слоем .
Многие физические эффекты, связанные с волновыми пограничными слоями, аналогичны или параллельны эффектам пограничных слоев с однонаправленным потоком. Вот в основном качественный отчет о некоторых важных вещах, касающихся волновых пограничных слоев. Прежде всего следует отметить, что, как и в случае однонаправленных течений, при относительно низких значениях соответствующим образом определенного числа Рейнольдса пограничный слой является ламинарным, а при более высоких значениях числа Рейнольдса пограничный слой является турбулентным, хотя течение в область над пограничным слоем, где выполняется предположение о невязкости, эффективно нетурбулентна (при условии, что нет сосуществующего однонаправленного тока; см. следующий раздел). 9{\ left (- \ sqrt {\ frac {\ omega} {2 v}} z \ right)} \ cos \ left (k x- \ omega t + \ sqrt {\ frac {\ omega} {2 v}} z \справа) \метка{6.
1} \]
где \(\omega\) — угловая частота колебаний (отнесенная к периоду \(T\) соотношением \(\omega = 2\pi /T\)), \(k\) — волновое число ( связана с длиной волны \(L\) соотношением \(k = 2\pi /L\)), \(ν\) — кинематическая вязкость \(\mu /\rho\), а \(z\) измеряется вверх снизу.
Решение уравнения \ref{6.1} имеет два множителя, один из которых выражает отрицательную экспоненциальную зависимость, а другой выражает косинусоидальную зависимость. Первый вызывает резкое падение \(u_{d}\) с высотой над дном, а второй просто учитывает изменение скорости во времени, но важно отметить, что существует разность фаз с вышележащим течение невязкое, а сама разность фаз зависит от \(z\), начиная вверх от нуля внизу, в то же время \(u_{d}\) становится меньше.
Отрицательная экспоненциальная зависимость \(u_{d}\) от \(z\) в уравнении \ref{6.1} означает, что эффективная толщина пограничного слоя достаточно хорошо определена, хотя технически необходимо принять некоторое произвольное значение, например \(0,01\) для \(u_{d}\), чтобы получить определенную толщину пограничного слоя.
Оказывается, значение \(z\), соответствующее \(u_{d} = 0,01\), которое обычно обозначается как \(\delta_{L}\), равно
\[z=\delta_{L}=5 \sqrt{\frac{2 v}{\omega}} \label{6.2} \]
Но большинство пограничных слоев под волнами в реальном океане в условиях, представляющих интерес для переноса наносов, являются турбулентными , а не ламинарными. Теоретический анализ пограничного слоя турбулентной волны был проведен путем замены молекулярной вязкости на турбулентную вихревую вязкость, принятия некоторых предположений о том, как вихревая вязкость изменяется по вертикали, и получения выражения для распределения вертикальной скорости. Таким образом, профиль скорости оказывается логарифмическим. Опять возникает проблема, как произвольно определить толщину пограничного слоя, но высота \(\delta_{T}\) турбулентного пограничного слоя обычно принимается равной
\[\delta_{T}=\frac{2 \kappa u_{*}}{\omega} \label{6.3} \]
, где \(\каппа\) — постоянная фон Кармана, обратная константе \(А\), введенной в главе 4, а \(и_{*}\) — снова скорость сдвига (которую можно принять за максимальную или среднее время).
Важным аспектом волновых пограничных слоев является то, что они не продолжают расти бесконечно вверх во внутреннюю часть потока, как это делают пограничные слои с однонаправленным потоком, при условии, что стратификация плотности не препятствует их росту вверх. Причина в том, что толщина пограничного слоя волны ограничена остановкой и разворотом потока в каждом цикле. Для турбулентных волновых пограничных слоев над неровным дном толщина волнового пограничного слоя, вероятно, будет меньше одного метра, что намного меньше, чем типичный пограничный слой под течениями в глубоководных природных средах.
Чтобы дать вам представление о структуре скоростей в колебательном пограничном слое, на рис. , высота над дном в течение четырех равноотстоящих периодов времени в течение одного полного цикла колебаний (\(0\), \(\pi /2\), \(\pi\), \(3\pi /2\) и \ (2\пи\)). Вертикальная координата помечена значениями переменной длины под знаком радикала в уравнении \ref{6.2}, но с немного другим обозначением.
{\prime}\)) имеется значительное фазовое рассогласование между верхней частью пограничного слоя и нижней частью.
Наконец, величина придонного напряжения сдвига важна как из-за его роли в переносе наносов, так и из-за его влияния на затухание энергии волн донным трением, поэтому много усилий занялся разработкой способов прогнозирования напряжения сдвига дна. В основном это сводится к работе с коэффициент волнового трения \(f_{w}\), аналогичный коэффициенту трения однонаправленного потока, и работающий с экспериментально определенной диаграммой волнового коэффициента трения , выражающей зависимость коэффициента волнового трения от числа Рейнольдса и, для грубых пластов относительная шероховатость \(d_{\text{o}}/D\), где \(D\) — размер элементов шероховатости.
Одним из интересных аспектов напряжения сдвига дна при колебательном течении является то, что в ламинарных пограничных слоях максимальное напряжение сдвига опережает максимальную скорость на фазовый угол \(\pi /4\), а это означает, что максимальное напряжение сдвига действует на дно. за время, равное \(Т/8\) (где \(Т\) — период колебаний), прежде чем скорость достигнет своего максимума в верхней части пограничного слоя. В турбулентных пограничных слоях имеет место тот же эффект, но разность фаз несколько меньше.
Эта страница под названием 6.4: Wave Boundary Layers распространяется под лицензией CC BY-NC-SA 4.0 и была создана, изменена и/или курирована Джоном Саутхардом (MIT OpenCourseware) с использованием исходного содержимого, которое было отредактировано в соответствии со стилем и стандартами. платформы LibreTexts; подробная история редактирования доступна по запросу.
